最简便、最常用的方法是利用变容二极管的特性直接产生调频波，其原理电路如图6-1 所示。
变容二极管Cj 通过耦合电容C1 并接在LCN 回路的两端，形成振荡回路总电容的
一部分。因而，振荡回路的总电容C 为：
C = CN + Cj （6-3）
振荡频率为：
加在变容二极管上的反向偏压为：
VR = VQ（直流反偏）+υΩ（调制电压）+υo（高频振荡，可忽略）
变容二极管利用PN 结的结电容制成，在反偏电压作用下呈现一定的结电容（势
垒电容），而且这个结电容能灵敏地随着反偏电压在一定范围内变化，其关系曲线称
Cj ～υR 曲线，如图6-2 所示。
由图可见：未加调制电压时，直流反偏VQ（在教材称VO）所对应的结电容为
CjΩ（在教材中称CO）。当反偏增加时，Cj 减小；反偏减小时，Cj 增大，其变化具有
一定的非线性，当调制电压较小时，近似为工作在Cj ～υR 曲线的线性段，Cj 将随
调制电压线性变化，当调制电压较大时，曲线的非线性不可忽略，它将给调频带来
一定的非线性失真。
我们再回到图6-1，并设调制电压很小，工作在Cj ～υR 曲线的线性段，暂不考
虑高频电压对变容二极管作用。
设 υR = VQ + VQ cosΩt （6-5）
由图6—2（c）可见：变容二极的电容随υR 变化。
即： Cj=CjQ — CmcosΩt （6-6）
由公式（3）可得出此时振荡回路的总电容为C′= CN + Cj = CN + CjQ — CmcosΩt下载本文
